附》录，C ： 大型圆形浅仓贮料！压力计算《公式 ？ ？ C【。.1  贮料压力】的计算 ！ C.1》.1： ， 大型圆形浅仓或大！直径筒仓由》于其直径较大仓【顶结构已不可能再使！用普通的梁板—构件通常都采用大跨！度空间？格构：或壳体结构在仓壁】顶面至装料点的【高度范围内将会形】成较大？的，有用空间这种筒【仓大：多是在？。仓顶中心单点装【料因此在仓壁顶面至！装料点？将形成较大的圆【锥料堆这种》。贮料工况与一般的小！型浅仓对仓壁产生的！贮料压力《显然不同因此—。不能再使用》小型浅仓贮料—压力的计算方—法为此本附录根【据可能出《现的贮？料工况给出了—简便：的计算公式；各种】物料除具有不同的内！摩擦：外也具？有与其他不同—物体：的外摩？擦如物料对》混，。凝，土、砌体、钢—铁等构件的》摩擦（外摩擦）【这种摩擦不属于【物料：自身之间摩》擦（内摩擦）与其相！接触构件《的刚性？光滑或粗《糙程度及物料本身】。的，粒径组？成及粘？结特性有关若贮【料，的，外，摩擦大于内摩擦则在！卸料过程中将有大】量，的贮料粘贴在仓壁上！同时还将影》响，贮料对仓《壁侧压力水平—分力的大小因此【为得到筒《仓设：计最不利贮》料荷载也就是说【在计算筒仓环向拉力！时假定？。外摩擦为零》忽略外摩擦的作用】才能得到贮料对仓】壁压力？的，最大的水平》力当筒仓需要计算竖！向作：用效应时外摩擦对】仓壁产生的摩擦力就！不应忽略可以很简单！地，将最大水平力作为作！用在仓？壁上的法向》力，乘以外？。摩，擦系数？即可得到《相应的摩擦》力，这也是支挡结—构设计时经常采【用的简化方法它有利！于，提高结构的可靠度大！型，圆形浅仓的仓壁实际！。上，也是一种支挡结构】 ： C.1【.2  小型浅仓贮！料压：力的计算以往近【似的采用挡土墙主动！土压力？理论墙背假定是光】滑直立的墙面这种】计，算是库仑理》论的：平面问？题在小型浅仓—设计时尤《其是对于矩形浅仓基！。本，可以符合或满—足设计要求追求【。过细的精确》计算结果对实际工程！意义不大但对—于大：型圆形浅仓》再，采用这？。种，计算方法就与实际】受力条件不符；圆】形浅仓及圆形深仓】的仓：壁是轴对称旋转【薄壁筒壳其》曲率半径再》大也是有限的贮料】滑动体对仓壁—。产生的侧压力应【属于散体《结构力学的空—间问题应《建立贮料在半—无限空间《中滑动微《元体：极限平衡力系的【。。微分方程且令其【导数等于《零的理？论计算作用在仓壁】单位曲面上贮—料滑动微元体的力】系如：。图，6所示 】   ！  散体的半无限】空间理论在土力【学中：被广泛引用库—仑在1？。773年、朗金在1！875年创立的土】力学经？典理：论就是以散》体的半无限》。空间理论为》基础建立的在支挡结！构的设计中》。使用至今筒仓的仓】壁，虽不同于平面挡墙】但也是支挡结—构要将散体的空间受！。力，状态转化《为平面问《题并应用《。在筒仓工程中了【解散体？半无限空间理论的】原理是非《常必：要的 【     散—体半无限空间理论】的，原理为在半无限空间！。体系中散《体物料？的变形常数E和横向！变形系数μ（—泊松比）及其他物】理，参数是同性的应力】与变形？是线：性关系空间中同【一深：度处：的，。荷载是相同的在此条！件下散？体空间某点单元体】ZOXY的应力【。与其：他各个单元体相应各！点的应力状》况也是相同的单元】。。体ZO？。XY散？体的：应力分量σz、σ】。y、τ？（，区别于固体力学）】不取决于线性—变形半空间》体的变形常数—E和μ？在，此条件下才可以认定！单元体ZOX—Y，上，的应力？及变形与《其，相邻单元体上—的应力及《变形是？无关的？   】 ，。 散体半无限空【。间理论在大量的建筑！工程设计《中得到了广泛的应】用如挡土墙、—条形基础及》。路基等可沿》其，长度方向《（边缘地段除—外）的任何位置处用！。两个平？行剖面？划分出？建筑的一个部分【的计算结果》可代表整个》建，筑的受力状》态如图7中表示的】其长度？远大于宽度》的条形基础》、挡土墙及各种路】基均可取其长度【方向单位截条—ZOXY的计算值代！表整体结构的计算】。结果  ！  ： 挡墙设《计理论是散体力【学的一部分即散【。体力学的平面问题】也就是假定挡—墙为无限长时—可取其中间的某一】单，。元在以其平面投【影为矩形的楔形【滑动体极限》。平衡状？。态下求得代表整体挡！墙的压力通常—情况下？在设计挡墙时—为了得到最不利的水！平，荷载：经常假定直》立挡墙是刚性光滑的！（忽：略外摩擦）当然【在计算竖向荷载【时可以考《虑把土体对》挡墙：的外摩？擦力计入；对—于大型圆形浅—仓直接使用库—仓挡墙理论计—算贮料压力显—然偏大？而且筒仓仓壁的水】平面也不是无限长】的直线墙体筒仓中的！贮料：虽然属于《空间问题但因其圆】周是闭合的》因此可以认为是无】边界的故图7中贮料！微元体的极限平衡】力系按半《无限空间理论—。计，算也是正确的挡【土墙背？的土体？滑动体？与筒仓的《贮，。料不同前者》的平面投影是矩形】后者是扇形在筒仓】按薄壁筒《壳样条理论》计算内力时利用【仓壁单位《。弧长上贮料压力的计！算结果？同样可以代表—筒仓结？构的计算这》就是建立大型圆【形浅仓贮《料压力计算模型【的理论依据按上【述原则图7中—微元体极《。限，平衡：力系微分方程的导数！令其等？于零即可得到最大】的贮料压力》。并取其与同工—况挡墙？主动土？压的比？值，即可得到《本标：准附录？C中的修正系数η及！。侧压系数λkn【这样我们就可极其简！。便，地利用铁路工程设】。计手册同《类工况平面挡土【墙主：动土压力《的计算？公式：进行大型圆形—浅仓贮料压》力的计算有人—。认，为还要在单元体上增！加垂：直于两侧面的作用力！按散体半《无限空间理论—。显然是多余的— 】   —  要想得到—。更精确的解》答确实牵涉复杂的散！体力：学的很多《理论问题《这不是一般设—计人员急切需要解决！的问题况且各种【精确理？论也都是在某些假】定条：件下：建立的其《精确程度也是—相对的 》 ，    — 在工？程设计时利用前【人的科技成果解【决新出现的问—。题是：编制本？标，。准附录的目》的，我国地质条件的复】杂程度？在世界？上，是独一？无二的我《国，铁路：科，技工作者为了克服铁！路工程的地质灾害】利用库仑理论推导的！各种工况的》平面挡墙计算公式是！经过大量工程—实践：验证的也是可—信、严谨及正确无误！的利用其《适用于筒仓工况的】。公式将其修正转化】。后成为本《标准附录C第2、】3种工况（C.2.！2条、？C.2.《3条）圆形浅—仓贮料压力的计算公！式是可？行的 《 ，     至】于本标准附录C的】第1种工况（C.2！.1条）由》于，铁路工程设计技术手！。册路基（《中国：。铁道出版社19【92年）《没有相应的公式可】借，用为此必须直接【推导计算《公式为了取得最大水！平贮料压力值—工，程界经常假》定仓壁是直立—。。、刚性？及光滑的也就是说】忽略：贮料的外《。摩擦对筒仓环向【力的计算是有—利，的当然可以将—仓壁法向《最大水平力乘以贮】料的外摩擦系数【即，可得到贮料对仓【壁的竖向压力当【计入外摩擦》。的作用时《则可能得《到不同的破裂角【θ值不同的破裂角】反过来？。。又会影响滑动体体】积及其重力》。的大小从而又—影响到？破裂：面及仓壁对滑动体】重力极限《平衡力系的调整包】括破裂面上的阻力】及仓壁对滑》动体的阻力如前【所述影响本标准附】录C工况1》的因素很多也很复杂！不能只用调整破【裂角大小的方—法作为本标准附录】C，。。工况1是《否存在的唯一—理由 — ： ，。。  ： 附：录，。中各工况中的安息】角β：不等于贮料的—内摩擦角φ》即β≠φ而且—应该小于内摩擦角即！β＜φ这是铁路工】程设计技《术手册路基》（中国？铁道出版社199】2年：），公式中的限定条件否！则不能套用该—附录的计算》公式至于安》息角是否一定—比，。内摩：擦角小各种文件及资！。料有不？同的看法要了解什么！是安息？角什么是《内摩：擦，角安息角与内摩擦】角，的关系需要查—看散体力学的有【关论述 》