， 附录C  大！型圆形浅仓》贮料：压力计算《公式： 【 ， ：C.：1  贮料》压力的计算》 ：。 —C，.1.1  —大型：圆，形浅仓或大直—径筒仓由《于其直径较大仓【顶结构？。已不可能再使用普】通的梁板构件通常】都采用大跨度—空，。间格构或壳体结构在！。仓壁顶面至装—料点的高度范围【内将会形《成较大的有用—空间这种筒仓大【多是在仓顶中心【单点装料《因此在仓《壁顶：面至装料点》。将形成？较大的？圆锥料堆这》种贮料工况与一般】的小型浅仓对仓壁产！生，。的贮：料压力显然不同因此！不能再使用小—型，浅仓：贮料：压力的计《算方法为此》本附录根《据可能？出现的贮料工—况给出了简便—的计算公式》；，各种：物，料除具有不同的内】摩擦外也具有与其】他不同物体的外【摩擦如？物料对混凝土、砌】体、钢铁《等构：件的摩擦（外摩擦】）这种摩擦不属于】。物料自身《之间摩？。擦（内摩擦》。）与其相接触构件的！刚性光滑《或，粗糙程度及物料本】。身的粒径《组成及粘《结特性有《关，若，贮料：的外：。摩擦大于内摩擦【则在卸料过程—。中将有大量的贮料】粘，贴，在仓壁上同时—还将影响贮料对仓壁！侧，压力水平分力的【大，小因此为得到筒仓】设计最不利贮料【荷载也就是说在【计算筒？仓环：向拉力时假定外摩】擦，为零忽略外》摩擦的作用才能得到！贮料：对仓壁压力的最【大，的水平？力当：筒仓：需要计算竖向作【用效应时《外摩擦？对仓壁产生》的摩：擦力就不应忽—略，可，。以很：。简单地将最》大水：平力作为作用在仓】壁上的法向力乘以】。外摩擦系数即可【得到相应的摩—擦力这也是支挡结构！。设计：时经常采用的—简，化方：法它有？。利于提高结构—的可靠？度大型圆形浅仓的】。仓壁实际《上也是一种支—挡结构 — C.1.2 ！ 小型浅《仓贮：料压力的计算—以往近似的》采用挡土墙》主动土压《力理论墙背假—定是光滑直立—的墙面这种计—。算，是库：仑理论的平面问题在！小型浅仓设计时【。尤其：是对于矩形浅仓基本！可以符合或》满足设？计要：求追求过细的精确计！。算结：。果对：实，。际工程意义不大【但对：。于大型圆形浅仓再】采用这？种计算方法就与实际！受力：条件不？符；圆形浅仓—及圆形深《仓的：仓，壁是轴对称》旋转薄？壁筒壳其曲率—半径再大也是有限的！贮，。料，滑，动体对仓壁产生的】侧压：力应属于散》。体结构力学的空间问！题应：建立贮？。料在半？。无限空间中》滑动微？元体极限《平衡力？系的微分方程且令其！导数等？于零的理论计—算作：用在仓壁单位曲面】上贮料？滑动微元体的—力系如？图6所示《 【   【  散？体的半无限空间理】论在土力学中被广泛！引用：库，仑，在1773年、朗金！。在1875年创立的！土，力学经典《理论就是以散体【。的半无限空间理论为！。基础建立的》在支：。挡结构的设》计中使用至今筒仓】的仓壁虽不同于平面！挡墙但也是支挡【结，构要将？散体的？空间受？力状态转化为平面问！题并：应用在筒仓工程【中了解散体》半无限空间》理论的原理是非【常必要的 】  ？   散体》半无限空《间理论的《原理为在半无限【空间：体系中散体物料的】变形常数E》和横：向变形系《数μ：（泊松比《）及其他物理—参数是同性的—应力：与变形是线性关【系空间中同一深【度处的？荷载是？相同的在此条件下】散体空间某点单元】体ZOXY的应力】与其他各个单—元体相应各点的【应力状况也》是相同的单元体ZO！XY散体的应力分】量σ：z、σy、τ—（区别？于固体力《学）不取决于—线性变形半空—间体的变形常数E】和μ在此条件—下才可以《认定单元体Z—。OXY上的》应力及变形与其相】邻单元体上的应【力及变？形是无关的 — ？     散体半！无限空间理论在大量！的建筑工程设—计中得到了广—泛的应用如挡—土墙、条形》基础及路基等可沿其！长度：方，向（边缘地段除外）！的任何位置处用两个！平行剖面划》分出建筑的一个部】分的计算结果可【代表整个建筑的受力！状态如图7中表【示的其？长度远大于宽—度的条形基础、挡】土墙及各种路基均可！取其长度方向单位截！条ZOXY》的计算值代表整【体结构的计算结【果   ！  挡墙设计理论】。是散体力学的—一部分即散体力【学的平面问》题，也就是假定》挡，墙为无？限长时可取其中【间的某一单》元在：以，其平面投影为—矩，形的楔？形滑：动体极限平》衡状态下求得代【表整体挡墙的压力通！常，情况下在设》计挡墙时为了得到最！不，利的水平荷载经【常假定直《。立挡墙是《刚性光滑的（忽【略外摩？擦）当然《在，计算竖向荷载时可以！考虑把土体对挡【墙的外摩擦力计【入；对于《大型：圆形浅仓《直接使用库仓—挡墙理论计算贮【料压力？显然偏？大而且筒《仓仓壁的水平面也不！是无限？长的直线墙》体筒：。仓中的贮料虽然【属于空间问题—但因其圆周是—闭合的因此可以认为！。是无边界的故图【7中贮料微元体【的极：限，平衡力系按》。。半，无，限空间理《。论计算？也是正确《的挡土？墙背的？土体滑动体与筒仓】的贮料不同前—。者的平面投影是矩】形后者是扇形在筒】。仓按薄壁筒壳—样条理论计算内力】时，利用仓壁单位弧长上！贮料压力的计算【结果：同，样可以代表筒仓结构！的计算这就是—建，立大型圆形浅—仓贮料压《力，计，算模型的理论依据按！上述原则《图7中？微元体极限平衡【力系微？分方程的导数—令其等于零即—可，得到最大的贮料压】力并取其《与同工况挡墙—主动土压的比值即可！得，到本标准附录C中的！修正：。系数η及侧》压系数λkn这样】我，们就可极其简便地利！用，铁路工程设计手册同！类，工，况平面挡土墙主【动土压力的计算【公式进行大型圆形浅！仓，贮料压力《的计算？有人认？为还要在单元体上增！加垂：直，于两侧面《的作用力《按散体？半无限？空间理论《显然：是多余的《 《  ！   要想得—到更精？确的解答确实牵涉】。复杂：的散体力学的很【多理论问题这—不是一般设》计人员急切需要解】决的：问，。。题况：且各：种精确理论也都是在！某些假定条件—下建立的其精确【程度也是《相对的 【    》 ，在工程设计时利【用前人的科技—。成果解决《新出现的问题是编】制本标准附录的【目的：我国地？质条件的复杂程度在！世界上是独》一无二的我国—铁路科技工作者为了！克服铁路工》程的地质灾害利【用库仑理论推导的】各种工况的平面【挡墙计算公式—是经过大《量工程实践验证的】也是可信、严谨【及正确无《误的利用其适—。用，于筒仓？工，。况的公？式将其修正转化后】成为本标准》附录C第2、3种工！况（C.2.2【条、C.《2.3条）》圆形浅仓贮料—压，。力的计算公式是【可行的 ！    至于本标】准附录？C的第1《种工况？（C.2.1—条）由？。于铁路工程设计【技术手册《。路基（中国铁道出】。。版社1992年）】没有相应的公式【可借用为此必—。须直接推导》计算公式为了取得】。最大水平贮料—压力值工程界—经常假定仓壁是直】立、刚性及》光滑的也《就是说忽略》贮料的外摩擦对筒仓！环向力的《。计，算是有利的当—然可以将仓壁—法向最大水平力乘】以贮料的《外摩擦系数即可得到！贮料对仓《。壁的：竖向压力《当计入外摩擦的【作用时？则可能？得到不同的破—裂角：θ值不同的破裂角反！过来又会《影响滑动体体积及其！重力的大小从而又影！响到破裂面及仓【壁对滑动体重力极】限平衡力系》的调整包括破—裂，面上的阻力及—仓壁：对，滑动体的阻》力如前所述影响本标！准附录C工况1的因！。素很多也《很复杂不能》只用调整破裂角【大小的？方法作为《本标：准附：录C工况1》是否存在的唯一理】由 ：  —   附录中各【工，。况中的安息角β【不等于？。贮料的内摩》擦角φ即β》≠φ而且应该小于内！摩擦角即β＜—φ这是铁路工程设计！技术手册路基（【中，国铁道出版》。社199《2，年）：公式中的限定条件】否则不能套用该附录！。的计算？公式至于《安息角？是否一定比内摩【擦角小各种文—件及资？料有不同的看法要】了解什么是安息【角什：么是内？。摩擦角安息》角，与内摩擦角的关系】需要查看《散，体力学的有关论述 ！ ，