9．4  ！管道的？位移应力 【 ， 9．4．】1  ？全补偿值《是管系？由冷态到热态间【。的，变化所引起的包括有！管系本？身的：热膨胀值和管道【端点的附加位—移值 ？ ： ： 9．4．2 【 当量力矩的计算】在计算？当，量合：成力矩时不论计【算点是在弯头弯管上！还是在三通》上，应力增？大系：数可有两种取法【一种是分《别用：平面内应力增大【系数ii和平—面外应力增大系数】io：代入计算式中详见本！规，范式(9．4．2】-1)这与》。AS：M，。E B31．—3表示方法》相同同时该规范也提！到“如需要》时，ii：和io都可采用【0．9/h2/3的！同一：应力增大系数”另】一种是对应力—增，大系数不《分平面内《和平面外均取0．9！/h2/3这与原】能源部？。标准和AS》ME： B31．1—规范相同但应力【增大系数仅》在应力计算》时用本规范求当量力！矩的公式《上述两种《同，时编入？ ，   【。。  ：在，柔性计算《中应注意检》查法兰接头》处的：。合成弯矩值并加以控！制以防在《热态下产生泄漏见本！规范条文说明第9．！。1．1条的要求【 9．】4．3  》截面：。系数：。的计算参照了A【SME B31．】1及B？31．3的规定 ！ 9．4．4！  热胀《应力范围的计—算工业管道大—多数使用了具有【良好塑性的管—材它们在运》。。行初期往往》。不会：因二：次应力过《大而：马上引起管道的【破坏总要经历反【复启动停《运多次？重，复地交变运行才【可能产生疲》劳破坏因此》对，该类型应力的—限制就不取决于某一！时间的应力水平而】取决于？交变的应力范围和】交变循环的次数【本规范？对这：种应力是计算其应】力，范围并按《本，规范第3．2．7条！式(3．2》．7：-1：)及式(3．2．】7-2)进行限制由！于当量力矩编入两】种公式故《热胀应力范围—的计算式也有—两种：公式见本规范式(】9．4．4-1【)～式(9》．4：．4：-4) 》 ， ：    《 虽然超过屈服极】限的应力《。在运行状态下随【时间的推移而减小】但热：态、：冷态的？应变：会自均衡至一定程】度而稳？定，下来任一循环中热态！与，冷态应变的总和【却基：本保：。持不：变把冷态与热应【变总和称为应—。变范围；冷》。态与热态应力总【。和称为应力范—围 ？ 《 ，   管道热—胀或位移应力—不直接与外力相平衡！。具有：自限性热《胀和其他位》移在运行《条件下产《生的初应力大—到某一程度就—会由于屈服》、蠕：变、应力松弛而【降低：下，来回到停运状态则】出现相反方向—的应力这种现象【。。类似于管系》的冷拉称为自拉它】与管材性《能、运行温度、【初应力水平、安装】应力大小、持续运】。。行时间长短等因【素有关 — 9．4．5 ！ 本条中热胀应力范！围，的，评定在本规范—第，3．2．7条的条文！说明中已有详细解】释 ？