？ ，9．：4  管《道的位移《。应力 — 9．4．1！  全补偿值—是管系由冷态到热】态间的变化所引起】的包括有《。管系本？。身的热膨胀》。。值和管道端点的【附加位移《。值 9】．4．2  当量力！。矩的计算在计算当量！合成：力矩时不论计算点】是在弯头《弯，管上还是在》三，通上应力增大系数】可有两种取》法一种是《分别：用平面内应力—增大系数《ii和平面外应【力增大系数io【代，入计算式《中详见本规范式【(9．4．2-1)！这与：A，S，ME B31．3】表示方法相同同时该！规范也提到》“如：。需要时i《i和io都可—采用0．9/—。h2/3的》同，一，应力增大系》数，”另：一种：是对应力增大系【数，不分平面内和平【面外均取0．9/h！2/3这与原能源部！标准和ASM—。E B？。31．？1规范？相同但应力》。增大：系数仅在应力计算】时用本规范求—当量力矩的公式上】述两种同时编入【 《     在柔】性计算中应注意检】查法兰接头处的合成！弯矩值并加》以控制以防在热【态下：产生泄漏见本规范】条文说？明第9．1．1【条的要求《 ？ ： 9．4．》3  截面系数的计！算，参照了ASME B！31．1及B31】．3的规定》 ： ： ：9．4．4  热】胀，应力：范围的计算工—业，管，道大多数使用—了具有良好塑性【的管材它们在—运行初期《往往：不会因二次应力【过大而马上引起【管道的？破坏总？要经历反复启动停】运多次重复》地交变运行才可能产！生疲劳破坏因此【对，该类：型应力？的限制就不取决于】某一时间的应—力，水平而取决于交变】的应力范围》和交变循环的次数】本规范？对这种应力是计算其！应，力范围并按本—规范第3．》2．：。7条式(3．2【．7-1)及式【(3．2．7-2】)进行限制》。由，于当量力矩编—。。。入两种公《式故热胀应力范【围的计算式也—有两种公式见本规】范，式(：9．4．4》-1)～《式，(9．4．4-4)！ 《  ？   虽然》超过屈服极》限的应？力在运行状》态下随时间的推移】而减小但《热态、冷态的应【变会自？均衡至一定程—度，而稳定下来》任一：循环中热态与—冷，态应变的总和却【基本保持《不变把冷态与热【应变总和称为应变范！围；冷态与热—态应：力总和称为应力范】围 —     管—。道热胀或位移应力不！直接与外力相平衡具！有，自限性热胀和—其他位移在》运行：条件下产《生的：初应力大到》某一程度《就，会由：于屈：服、蠕变《、应：力松：弛而降？低下来回到停—运状态则《出现相？反方：向的应？力，。这种现象类》似，于管系的冷拉—称，为自拉？它，与管材性《能、运行温度、初】应力水平、安装应力！大小：、持续运行时—间长短等因素有关】 ：。 9．4．】5  ？本条中热胀应力【范围：的评定在本规范【第3：．2．7条的条文说！明中已有《详细：解释： ：