9．4【 ， 管道的位移应力 ！ 《 ： ，9．：4．1  全补偿】值是：管系由冷《态到热？态，间的：变化所引起的包括有！管系：本身：的，热膨胀值和管道【。端点的？附加位移值 —。 9．4】．，2  当《量力：矩的计算在计算当】量合成力矩》时不论计算点是在】弯头弯？管，上还是在三通上应】力增大系数》可有两种取法一种】是分别用平面内应力！增大系数《ii和平面外—。应力增大《系数io《代入：计算：式中详见《本规范式(》。9．4．2-—1)：这，与，AS：ME B31．3表！示方法相同同时该】规范也提到“如【需要：时i：i和io都可—采用：0．9/h2/3】的同一应力增大系数！。”另：一种是对应力增【大系数不分平面内和！平面外均取0．9/！h2：/3这与《原能源部标》准和A？SME B31．1！规范相同但应力增】大系数仅在》。应力：计算时用本》规，范求当？量力矩的公》式上述？。两种同时编入 】     在！柔性计算中应—注意检？查法兰接头》处的合？成弯矩？值，并加以？控制以防在》热态下？产，生泄漏见本规范条】文，说明第9《．1：．1条的《要求 ？ 》9．：4．3  截—。面系数的计算参照】了，AS：ME B31．【1及B31．3的规！定 》 ，。 9．4．4  】。热胀应力范围的计算！工业管道大多数【使，。用了具有良好—塑性的？管材它们《在运行初期》往往不会因二次应力！过大而？马上：引起管道的破坏总】要经历反复启—动停运多次重—复地交变运行才【可能产生疲劳破坏因！此对该类型应力的】限制就？不取决于某一—。。。时间的应《力水平而取决于交】变，的应力范《。围和交变循环的次】数本规范《对这种应力是计【算其应力范围并按本！规范：第3．2．7条【式(：3，。．2．7-1)及式！(3．？2．7-2)—进，行限制由于当量力】矩编入两种公式故热！胀应力？范围的？计算式也有两种公】。式见本规范》式(9．4．—4-1)～式(9．！4．4-4) ！    — 虽然超过屈服极】限的应力《在运行状态下随时】。间的推移而减小但】热态、？冷态：的应变会自均衡至一！定，程度：而稳定下来》任，一，循环中？热态与冷态应变的总！。和却基本《保持不变《把冷态与热应—变总和称为应变范围！；冷态与热》态应力总和称为【应力范围 》 ，。    【。 管道热胀或位移应！。力不直接与外力相平！衡具有自《限性热胀和其他位】移在运行条》件，。下产生的初应力大】到某一程度就会由于！屈，服、蠕？变、应力松弛而【降低下来回到停【运状态则《出现相反《方向的应力这种现】象类似？于管系的冷拉称【为，自拉它与管材性能、！运行温度、初应力水！平、安装应力大小、！。持，续运：行时间长短等因素有！关， ， 9．4】．5  本条—中热胀应力范围的评！定，在本：规范：第3．2．7条的】条，文说明中已有详【细解释 》