《9，．4  管道的位移！应力 】 9？．4：．1  全补偿【值是管？系由冷态到热态【间的变化所引—。起的包括有管系【本身的热膨胀值和管！道端点的附》加位：移值 【 ，9．4．2  【当量力矩《的计：算在计算当》量合成力矩》时不论计算点是【在弯头弯《管上还是《在三通上应力—增大系数《可有两种取法一种是！分别用平面》内应力增大系数i】i和平面外应力【增大系？数io代入计算式】中，详见本规范式(【9．4．2-1)】这与AS《ME B《31．3表》示方法相《同同时该《规范也提到“如【需要时ii和—io都可采用—0．9？/h2/3的同【一应力增大系数【。”另一种是对应力增！大系数不分平面内和！平面外均取0．【9/h2《/3这与《原能源？部标：准和ASME B】31．？1规范相《同但应力《增大系数仅在应【力计算时用本规范】求当量力矩的公【式上述两种同时【编入 】    在柔性计】算中应注意检—查法兰接头处的合】成弯矩值并加以【控制以防在热态【下产生泄《漏见：本规范条文说—明第：9．1．1条的要求！ 9．】4．3  截面系】数的计算参照了A】S，。ME B31．【1及B31．3的规！定 ？ 9．4．4！  热胀应》力，范围：的计算工业管道大】多数使用了》具有良好塑性的管材！它们在运行初期往】往不会因《。。二次应力过大而【马上引起管道—的破坏总要经—历反复启动停运多次！重复地交变运行才】可能产生疲劳破【坏因此对该类—型应力的限制就不】取决于某一时间的应！力水：平而取决于》交变的应力范围【。和交：变循环的次》数本规范对》这种应？力是计算其应力范围！并按：本规范？第3．2．7条【式(3．2．7【-1)及《式(3．2．7-】2)：进行限制由于当【量力矩编入》两种公式故热胀应】力范围？的计算式也有两种】公式见本规范式(9！。．，4．4-1)—～式(9《．4：．，4-4) 】。  ？   虽《然超过屈服极限的】应力在运行状态下随！。时间的推《移而减小但热态【。。、冷：态的应变会自均衡至！一定程度而》稳定下来任一循环中！热，态与冷态应变—的总和？却基本保持不变把冷！态与：热应变总和称为应】变范围；冷态与【。热，态应力总和称为应】力范围 》 ， ？    《管道热胀或》位移应力《不直接与外力相平】衡具有？自限性？热胀和其他》位移在运行条件下】产生的初应力大到某！一程度就会由于屈服！、蠕变、应力松弛】而降低下来回到停】运状态？则出现？相反方向《的应力这种现—象类似于管》系的冷拉称》为自拉？它与：管材性能、运行温度！、初应力水平、安】装应力大小》、持续？运行时间《。长短：。。等，因素有关 》 ？ 9．4．5 】 本条中热胀应【力范围的评定在本规！范，第3．2．7—条，的条文说明中已有详！细解释 》