9．4 】 管：道的位？移应力 ！ 9．4．1  ！全补偿值是管系【由冷态到热》。态间的变化所引【起的包？括有：管系本身的热膨胀】值和管？道端点的《附，加位移值 】。 9．《4．2？  当？量力矩的计》算在计算当》量合：成力矩时不》。论计算？点，是在弯头弯管上还】是在三通上应力增】大系数？可有两种取法一【种是分别用平面内应！力增大系数ii和平！面外应力增大系【数io？。代，入计算式中详见本】规范式(《9．4．《。2-1)这与AS】ME： B：31．？3表示方法》相同同时该规范也】提到：“如：需要时ii和—io都可采用—0．9/h2/【。3的同一《应力增？大系：。数”另一种是对应】力增大系数不分平面！内和平面外》均取0．9》/h2/3这—与原：能源部标《准和ASME— B：31．1规范相同但！应力增大系》。数，仅在应力计算—时用：。本规范求当量力矩】的公：式上述两种同时【编入 ？     ！在柔：性计算中《应注意检查》法兰接头处的合成】弯矩值并加》以，控制以防在热—态下产生泄漏见本规！范条文说明第9．1！．1条的要》求 ？ ，。 ？9．4．3  截】面系数的计算参照】了ASME B3】1．1？及B31．3—的规定 】 9．4．4—。  热胀应力—范围的？计算：工，。业管道大《多数使用了具有【良，好，塑性的管材它—们在运行初期往往不！。会因二次应力—过大而马上》。引起管道的破坏【总，。要经历反复启动【停运多次重复—地交变？运行才可《能，产生疲劳破坏因此】对，该类型？应力的？限，。制就不取决于某一】时，间的应力《水平而？取，决于交变的应力【范，围和交变循》环的次数《本，规，范对：这种应力是计算【其应力？范围并按本规范【第3：．2．7条式(3．！2．7-1)—及式：(3．2．7-【2，)进：行限制由于》。。当量力矩编入—两种：公，式故热胀《。应力范围的计—。算式也有两》种，公式见？本规范式(》9．4．《4-1)～式(【9．4．《4-4) 】     虽然】超过：屈服极限的应—力在运行状态下随时！间的推移而减—小但热？态、冷态的应—。变会自均《衡至一定程度—而，稳定下来任一—。循环中？热态与冷态应变的】总和却基本》保持不变把》冷态与热《应变：总和称为应》变范围；《冷态与热态应力总和！称，为应力范《围 《 ，     —管道热胀或位—。移，应力不直接与外【力相：平衡：具有自限《性热胀和其他位移在！运行条件下产生的初！应力大到某一—程度就会由于—屈服、蠕《变、应力松弛而【。降，低下来回到停运【状态则出现相反【方向的应力这种现】象类似于管系的冷拉！称为自拉它与管材性！能、：运行：温度、初应力水【平、安装应力大小、！。持续运行《时间长短等因素有关！ ？ 9．4．5 ！。 本：条中热胀《应力范围《的评定在本规—范第3．2．7条的！。条文：说明中已有详细解】释 ？